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[[File:4HMQimage026.png|center]] <div align="right">(2.6)</div>
Si consideramos ahora el operador [[File:4HMQimage0288HMQimage001.png]], con [[File:4HMQimage030.png]], esto es, el operador que representa la historia [[File:4HMQimage016.png]] pero desde el tiempo [[File:4HMQimage032.png]] al tiempo [[File:4HMQimage034.png]], el peso probabilístico sobre se puede escribir como:
[[File:4HMQimage037.png|center]] <div align="right">(2.7)</div>
Finalmente, definimos historias a dos tiempos formadas de las conjunción de [[File:7HMQimage167.png]] y [[File:7HMQimage170.png]]. De acuerdo con la traslación temporal que determina los operadores de evolución [[File:7HMQimage121.png]] y [[File:7HMQimage131.png]] correspondiente a la primera y segunda medición, es posible demostrar que, en el tiempo común [[File:3HMQimage029.png]], se cumplen las condiciones de conmutación (3.3) entre los representantes de esas clases (Vanni 2010, 119). Es decir, al tiempo [[File:3HMQimage029.png]] se tiene [[File:7HMQimage174.png]]; por lo tanto, se puede definir el conjunto de las historias contextuales de los registros de los aparatos a dos tiempos, dadas por:
[[File:7HMQimage1768HMQimage017.png|center]]
Con todo estos elementos no es complicado demostrar que
ISSN: 2524-941X
==Herramientas académicas==
'''Entradas relacionadas:'''
[[Decoherencia cuántica]]
'''Otros Recursos en Línea:'''
[http://plato.stanford.edu/entries/qm-consistent-histories/ ''The Consistent Histories Approach to Quantum Mechanics'']
[http://plato.stanford.edu/entries/qm/ ''Quantum Mechanics'']
[http://plato.stanford.edu/entries/qm-collapse/ ''Collapse Theories'']
